{"id":4718,"date":"2026-03-06T08:40:33","date_gmt":"2026-03-06T07:40:33","guid":{"rendered":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/?p=4718"},"modified":"2026-05-24T09:40:05","modified_gmt":"2026-05-24T07:40:05","slug":"laser-relaxe-et-declenche-par-miroir-rotatif-de-10-gw","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/laser-relaxe-et-declenche-par-miroir-rotatif-de-10-gw\/","title":{"rendered":"Laser relax\u00e9 et d\u00e9clench\u00e9 par miroir rotatif de 10 GW"},"content":{"rendered":"
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1. Caract\u00e9ristiques du barreau laser<\/h3>\n

Le barreau que tu d\u00e9cris poss\u00e8de des dimensions tr\u00e8s importantes pour un laser solide :<\/h3>\n
    \n
  • \n

    diam\u00e8tre : 25,4 mm<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
  • \n

    longueur : 490 mm<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
  • \n

    dopage : 2 % Nd\u00b3\u207a<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

    Cela repr\u00e9sente environ 250 cm\u00b3 de verre actif<\/strong>, ce qui correspond \u00e0 la taille des barreaux utilis\u00e9s dans les lasers \u00e9nerg\u00e9tiques des ann\u00e9es 1970\u20131980 (CEA, LLNL, CILAS, SHIVA, NOVA).<\/h3>\n

    Ces barreaux n\u2019\u00e9taient g\u00e9n\u00e9ralement pas con\u00e7us comme oscillateurs simples<\/strong>, mais plut\u00f4t comme amplificateurs de forte \u00e9nergie<\/strong> dans des cha\u00eenes laser.<\/h3>\n
    \n

    2. Pompage par lampes flash<\/h3>\n

    Le pompage est r\u00e9alis\u00e9 par lampes flash x\u00e9non<\/strong>, souvent dispos\u00e9es autour du barreau dans un r\u00e9flecteur elliptique<\/strong>.<\/h3>\n

    Configuration classique :<\/h3>\n
      \n
    • \n

      4 lampes flash<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
    • \n

      longueur proche de celle du barreau<\/h3>\n<\/li>\n
    • \n

      r\u00e9flecteur en aluminium poli ou argent<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

      Cette g\u00e9om\u00e9trie concentre la lumi\u00e8re des lampes dans le verre.<\/h3>\n
      \n

      3. \u00c9nergie de pompe n\u00e9cessaire<\/h3>\n

      Pour atteindre le seuil laser dans un barreau de ce volume, il faut environ :<\/h3>\n
        \n
      • \n

        2,5 \u00e0 3 kJ d\u2019\u00e9nergie de pompe flash<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

        Au-dessus de ce seuil, l\u2019\u00e9nergie laser augmente presque lin\u00e9airement avec l\u2019\u00e9nergie inject\u00e9e.<\/h3>\n
        \n

        4. Rendement global<\/h3>\n

        Le rendement global d\u2019un oscillateur Nd:glass pomp\u00e9 par lampes flash reste relativement faible.<\/h3>\n

        Ordres de grandeur :<\/h3>\n
          \n
        • \n

          rendement lampe \u2192 inversion : 3\u20134 %<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
        • \n

          rendement oscillateur global : 1\u20132 %<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

          Ainsi :<\/h3>\n
          \n\n\n\n\n\n\n\n\n
          \u00e9nergie flash<\/th>\n\u00e9nergie laser<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
          4 kJ<\/td>\n~20 J<\/td>\n<\/tr>\n
          6 kJ<\/td>\n~50 J<\/td>\n<\/tr>\n
          8 kJ<\/td>\n~90 J<\/td>\n<\/tr>\n
          10 kJ<\/td>\n~120 J<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n
          \n

          5. Limite thermique du barreau<\/h3>\n

          La limite physique principale du barreau est la fracture thermique<\/strong>.<\/h3>\n

          Elle provient du gradient de temp\u00e9rature cr\u00e9\u00e9 pendant l\u2019impulsion flash.<\/h3>\n

          Pour un barreau de ce diam\u00e8tre :<\/h3>\n
            \n
          • \n

            \u00e9nergie absorb\u00e9e maximale dans le verre : environ 400 J<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
          • \n

            \u00e9nergie de pompe correspondante : 7 \u00e0 10 kJ<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

            Au-del\u00e0 de cette valeur, des fractures peuvent appara\u00eetre.<\/h3>\n
            \n

            6. Mode relax\u00e9 (free running)<\/h3>\n

            Sans Q-switch, le laser fonctionne en mode relax\u00e9<\/strong>.<\/h3>\n

            Caract\u00e9ristiques typiques :<\/h3>\n
              \n
            • \n

              dur\u00e9e impulsion : 150 \u00e0 250 \u00b5s<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
            • \n

              puissance cr\u00eate : quelques centaines de kW<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
            • \n

              \u00e9nergie totale : jusqu\u2019\u00e0 ~100 J<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

              Le signal est constitu\u00e9 d\u2019une s\u00e9rie de spikes d\u2019oscillation de relaxation<\/strong>.<\/h3>\n

              On observe g\u00e9n\u00e9ralement :<\/h3>\n
                \n
              • \n

                20 \u00e0 40 pics<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
              • \n

                espac\u00e9s de quelques microsecondes.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                \n

                7. Accumulation de l\u2019inversion<\/h3>\n

                Lors du pompage par lampe flash :<\/h3>\n
                  \n
                • \n

                  la population excit\u00e9e du Nd\u00b3\u207a augmente progressivement<\/h3>\n<\/li>\n
                • \n

                  la dur\u00e9e caract\u00e9ristique du niveau laser est d\u2019environ 230 \u00b5s<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                  Avec une impulsion flash de 300 \u00e0 500 \u00b5s<\/strong>, l\u2019inversion maximale est atteinte vers :<\/h3>\n

                  200 \u00e0 300 \u00b5s apr\u00e8s le d\u00e9but du pompage<\/strong>.<\/h3>\n

                  C\u2019est le moment id\u00e9al pour d\u00e9clencher un Q-switch.<\/h3>\n
                  \n

                  8. Q-switch \u00e0 miroir rotatif<\/h3>\n

                  Dans ton syst\u00e8me, la commutation Q est r\u00e9alis\u00e9e avec un miroir rotatif<\/strong>.<\/h3>\n

                  Principe :<\/h3>\n
                    \n
                  1. \n

                    la cavit\u00e9 est d\u00e9salign\u00e9e pendant le pompage<\/h3>\n<\/li>\n
                  2. \n

                    l\u2019inversion s\u2019accumule dans le barreau<\/h3>\n<\/li>\n
                  3. \n

                    le miroir passe bri\u00e8vement dans la position d\u2019alignement<\/h3>\n<\/li>\n
                  4. \n

                    une impulsion g\u00e9ante est \u00e9mise.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ol>\n
                    \n

                    vitesse de rotation<\/h3>\n

                    Pour produire une impulsion courte, il faut une vitesse de rotation \u00e9lev\u00e9e.<\/h3>\n

                    Ordres de grandeur :<\/h3>\n
                      \n
                    • \n

                      10 000 \u00e0 30 000 rpm<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                      La fen\u00eatre pendant laquelle la cavit\u00e9 est align\u00e9e est de l\u2019ordre de :<\/h3>\n
                        \n
                      • \n

                        20 \u00e0 100 ns<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                        \n

                        9. Dur\u00e9e de l\u2019impulsion Q-switch<\/h3>\n

                        La dur\u00e9e de l\u2019impulsion d\u00e9pend principalement de la longueur de cavit\u00e9<\/strong>.<\/h3>\n

                        Pour une cavit\u00e9 d\u2019environ 1 m\u00e8tre<\/strong>, la dur\u00e9e obtenue est g\u00e9n\u00e9ralement :<\/h3>\n

                        10 \u00e0 15 ns<\/strong><\/h3>\n
                        \n

                        10. Puissance cr\u00eate obtenue<\/h3>\n

                        Avec :<\/h3>\n
                          \n
                        • \n

                          \u00e9nergie \u2248 100 J<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                        • \n

                          dur\u00e9e \u2248 10 ns<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                          la puissance cr\u00eate atteint environ :<\/h3>\n

                          10 gigawatts<\/strong><\/h3>\n

                          C\u2019est une puissance typique des oscillateurs Nd:glass \u00e9nerg\u00e9tiques.<\/h3>\n
                          \n

                          11. Multiples impulsions Q-switch<\/h3>\n

                          Avec un miroir rotatif, la cavit\u00e9 peut rester align\u00e9e trop longtemps.<\/h3>\n

                          Il arrive donc que plusieurs impulsions soient \u00e9mises :<\/h3>\n
                            \n
                          • \n

                            1 impulsion principale<\/h3>\n<\/li>\n
                          • \n

                            parfois 2 ou 3 impulsions secondaires<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                            s\u00e9par\u00e9es de quelques nanosecondes.<\/h3>\n

                            La premi\u00e8re contient g\u00e9n\u00e9ralement 70 \u00e0 80 % de l\u2019\u00e9nergie<\/strong>.<\/h3>\n
                            \n

                            12. Limite optique non lin\u00e9aire du barreau<\/h3>\n

                            Au-del\u00e0 d\u2019une certaine intensit\u00e9, le verre subit des effets non lin\u00e9aires.<\/h3>\n

                            Le principal est :<\/h3>\n

                            l\u2019auto-focalisation Kerr<\/strong><\/h3>\n

                            Cet effet peut provoquer :<\/h3>\n
                              \n
                            • \n

                              filamentation interne<\/h3>\n<\/li>\n
                            • \n

                              dommages dans le verre.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                              Pour un barreau de ce diam\u00e8tre, la limite d\u2019\u00e9nergie exploitable se situe vers :<\/h3>\n

                              120 \u00e0 150 J<\/strong><\/h3>\n
                              \n

                              13. Filamentation dans le verre<\/h3>\n

                              Lorsque la puissance est tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9e, le faisceau peut se fragmenter en filaments optiques<\/strong>.<\/h3>\n

                              Dans le verre :<\/h3>\n
                                \n
                              • \n

                                diam\u00e8tre typique : 10 \u00b5m<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                              • \n

                                longueur : 1 \u00e0 5 mm<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                Chaque filament peut produire une micro-explosion interne<\/strong>.<\/h3>\n
                                \n

                                14. Micro-dommages internes<\/h3>\n

                                Les filaments cr\u00e9ent :<\/h3>\n
                                  \n
                                • \n

                                  plasma local<\/h3>\n<\/li>\n
                                • \n

                                  onde de choc<\/h3>\n<\/li>\n
                                • \n

                                  micro-bulles dans le verre.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                  Au microscope, on observe :<\/h3>\n
                                    \n
                                  • \n

                                    petits crat\u00e8res<\/h3>\n<\/li>\n
                                  • \n

                                    fissures<\/h3>\n<\/li>\n
                                  • \n

                                    canaux blanch\u00e2tres.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                    Ces dommages accumul\u00e9s finissent par d\u00e9grader l\u2019amplificateur.<\/h3>\n
                                    \n

                                    15. Filtration spatiale<\/h3>\n

                                    Pour \u00e9viter la filamentation, les grands lasers Nd:glass utilisent des filtres spatiaux<\/strong>.<\/h3>\n

                                    Principe :<\/h3>\n
                                      \n
                                    1. \n

                                      une lentille focalise le faisceau<\/h3>\n<\/li>\n
                                    2. \n

                                      un petit trou (pinhole) bloque les imperfections<\/h3>\n<\/li>\n
                                    3. \n

                                      une seconde lentille recollime le faisceau.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ol>\n

                                      Ces filtres sont plac\u00e9s entre les amplificateurs<\/strong>.<\/h3>\n

                                      Ils am\u00e9liorent fortement la qualit\u00e9 du faisceau.<\/h3>\n
                                      \n

                                      16. Focalisation dans l\u2019air<\/h3>\n

                                      Avec une lentille longue focale (par exemple 10 m<\/strong>), un faisceau de 10 GW produit :<\/h3>\n

                                      filamentation atmosph\u00e9rique<\/strong><\/h3>\n

                                      Le faisceau cr\u00e9e :<\/h3>\n
                                        \n
                                      • \n

                                        une cha\u00eene de plasma<\/h3>\n<\/li>\n
                                      • \n

                                        longue de 5 \u00e0 10 m<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                                        \n

                                        17. Perles de plasma<\/h3>\n

                                        La cha\u00eene de plasma appara\u00eet sous forme de points lumineux espac\u00e9s<\/strong>.<\/h3>\n

                                        Ces points correspondent \u00e0 des cycles :<\/h3>\n
                                          \n
                                        1. \n

                                          auto-focalisation Kerr<\/h3>\n<\/li>\n
                                        2. \n

                                          ionisation de l\u2019air<\/h3>\n<\/li>\n
                                        3. \n

                                          d\u00e9focalisation par plasma<\/h3>\n<\/li>\n
                                        4. \n

                                          refocalisation.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ol>\n

                                          L\u2019espacement typique est :<\/h3>\n

                                          8 \u00e0 15 cm<\/strong>.<\/h3>\n
                                          \n

                                          18. Filaments atmosph\u00e9riques<\/h3>\n

                                          Le faisceau se divise souvent en plusieurs filaments parall\u00e8les<\/strong>.<\/h3>\n

                                          Pour une puissance d\u2019environ 10 GW<\/strong>, on observe g\u00e9n\u00e9ralement :<\/h3>\n

                                          3 \u00e0 6 filaments<\/strong><\/h3>\n

                                          Chaque filament :<\/h3>\n
                                            \n
                                          • \n

                                            diam\u00e8tre \u2248 100 \u00b5m<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                          • \n

                                            intensit\u00e9 \u2248 5 \u00d7 10\u00b9\u00b3 W\/cm\u00b2<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                                            \n

                                            19. Focalisation forte (lentille 100 mm)<\/h3>\n

                                            Avec une lentille courte focale (100 mm), la situation est diff\u00e9rente.<\/h3>\n

                                            Au lieu d\u2019une filamentation longue, on obtient :<\/h3>\n

                                            claquage optique local de l\u2019air<\/strong>.<\/h3>\n
                                            \n

                                            plasma form\u00e9<\/h3>\n

                                            Le laser cr\u00e9e :<\/h3>\n
                                              \n
                                            • \n

                                              une boule plasma de 1 \u00e0 3 mm<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                            • \n

                                              temp\u00e9rature 15 000 \u00e0 30 000 K<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                                              \n

                                              onde de choc<\/h3>\n

                                              L\u2019expansion du plasma produit une onde de choc :<\/h3>\n
                                                \n
                                              • \n

                                                pression initiale : 0,5 \u00e0 2 GPa<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                              • \n

                                                vitesse initiale : 2 \u00e0 5 km\/s<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                Ce ph\u00e9nom\u00e8ne produit un bang sec<\/strong> audible.<\/h3>\n
                                                \n

                                                20. Intensit\u00e9 maximale dans l\u2019air<\/h3>\n

                                                M\u00eame si la focalisation g\u00e9om\u00e9trique pourrait produire une intensit\u00e9 \u00e9norme, la filamentation limite l\u2019intensit\u00e9 r\u00e9elle \u00e0 une valeur appel\u00e9e :<\/h3>\n

                                                intensit\u00e9 de clamping<\/strong><\/h3>\n

                                                Elle est typiquement :<\/h3>\n

                                                \u2248 5 \u00d7 10\u00b9\u00b3 W\/cm\u00b2<\/strong><\/h3>\n

                                                Cette valeur est remarquablement stable dans l\u2019air.<\/h3>\n
                                                \n

                                                21. Transmission dans une fibre optique<\/h3>\n

                                                Une impulsion de 10 GW<\/strong> ne peut pas \u00eatre inject\u00e9e dans une fibre optique classique.<\/h3>\n

                                                Les seuils de dommage des fibres sont d\u00e9pass\u00e9s de plusieurs ordres de grandeur.<\/h3>\n

                                                Cons\u00e9quences :<\/h3>\n
                                                  \n
                                                • \n

                                                  ionisation du verre<\/h3>\n<\/li>\n
                                                • \n

                                                  formation d\u2019un plasma<\/h3>\n<\/li>\n
                                                • \n

                                                  micro-explosion dans la fibre<\/h3>\n<\/li>\n
                                                • \n

                                                  destruction imm\u00e9diate.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n
                                                  \n

                                                  22. Fibres Kagome<\/h3>\n

                                                  Les fibres Kagome sont des fibres \u00e0 c\u0153ur creux<\/strong> o\u00f9 la lumi\u00e8re circule dans l\u2019air.<\/h3>\n

                                                  Elles peuvent transporter des puissances cr\u00eate tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9es<\/strong>, parfois dans le domaine t\u00e9rawatt ou p\u00e9tawatt.<\/h3>\n

                                                  Cependant :<\/h3>\n
                                                    \n
                                                  • \n

                                                    l\u2019\u00e9nergie transport\u00e9e reste faible<\/h3>\n<\/li>\n
                                                  • \n

                                                    typiquement \u00b5J \u00e0 mJ<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                    Elles ne peuvent pas transporter 100 J<\/strong> comme un laser Nd:glass.<\/h3>\n
                                                    \n

                                                    23. Comparaison avec les lasers SHIVA<\/h3>\n

                                                    Le laser SHIVA (LLNL) utilisait des cha\u00eenes d\u2019amplificateurs Nd:glass similaires.<\/h3>\n

                                                    Caract\u00e9ristiques typiques :<\/h3>\n
                                                      \n
                                                    • \n

                                                      nombreux amplificateurs en s\u00e9rie<\/h3>\n<\/li>\n
                                                    • \n

                                                      filtres spatiaux entre \u00e9tages<\/h3>\n<\/li>\n
                                                    • \n

                                                      faisceaux tr\u00e8s larges<\/h3>\n<\/li>\n
                                                    • \n

                                                      \u00e9nergie finale tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9e.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                      Ces syst\u00e8mes \u00e9taient con\u00e7us pour la fusion par confinement inertiel<\/strong>.<\/h3>\n
                                                      \n

                                                      24. Ordres de grandeur pour ton barreau<\/h3>\n

                                                      Les performances r\u00e9alistes de ton barreau sont :<\/h3>\n
                                                      \n\n\n\n\n\n\n\n\n
                                                      param\u00e8tre<\/th>\nvaleur<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
                                                      \u00e9nergie flash<\/td>\n6\u201310 kJ<\/td>\n<\/tr>\n
                                                      \u00e9nergie laser<\/td>\n80\u2013120 J<\/td>\n<\/tr>\n
                                                      dur\u00e9e impulsion<\/td>\n10\u201315 ns<\/td>\n<\/tr>\n
                                                      puissance cr\u00eate<\/td>\n8\u201312 GW<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n
                                                      \n

                                                      25. Conclusion g\u00e9n\u00e9rale<\/h3>\n

                                                      Ton barreau Nd:glass de 25 mm \u00d7 490 mm dop\u00e9 2 % Nd<\/strong> correspond tr\u00e8s clairement \u00e0 la technologie des lasers \u00e9nerg\u00e9tiques d\u00e9velopp\u00e9s dans les ann\u00e9es 1970.<\/h3>\n

                                                      Dans un oscillateur Q-switch correctement pomp\u00e9 :<\/h3>\n
                                                        \n
                                                      • \n

                                                        il peut produire 100 J en 10 ns<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                                      • \n

                                                        soit une puissance cr\u00eate d\u2019environ 10 GW<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                        Une telle impulsion est suffisamment intense pour :<\/h3>\n
                                                          \n
                                                        • \n

                                                          produire de la filamentation dans l\u2019air<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                                        • \n

                                                          cr\u00e9er des plasma atmosph\u00e9riques<\/strong><\/h3>\n<\/li>\n
                                                        • \n

                                                          g\u00e9n\u00e9rer des ondes de choc localis\u00e9es<\/strong>.<\/h3>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                          Ces ph\u00e9nom\u00e8nes expliquent les observations spectaculaires souvent associ\u00e9es \u00e0 ces lasers.<\/h3>\n<\/div><\/section><\/div><\/p>\n
                                                          <\/div><\/div><\/div><\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"","protected":false},"author":1,"featured_media":4719,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[6],"tags":[],"class_list":["post-4718","post","type-post","status-publish","format-standard","has-post-thumbnail","hentry","category-lasers-a-solides"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/4718","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=4718"}],"version-history":[{"count":3,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/4718\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":4725,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/4718\/revisions\/4725"}],"wp:featuredmedia":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media\/4719"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=4718"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=4718"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=4718"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}