{"id":6548,"date":"2026-06-06T16:31:56","date_gmt":"2026-06-06T14:31:56","guid":{"rendered":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/?p=6548"},"modified":"2026-06-06T18:50:47","modified_gmt":"2026-06-06T16:50:47","slug":"laser-te-n2-megawatt-pour-le-pompage-dun-laser-a-colorant","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/laser-te-n2-megawatt-pour-le-pompage-dun-laser-a-colorant\/","title":{"rendered":"laser TE N2 Megawatt pour le pompage d’un laser \u00e0 colorant."},"content":{"rendered":"
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n

Ce laser anciennement un excimer je l’ai modifi\u00e9 en un laser TE N2 pour le pompage de laser \u00e0 colorant.<\/span><\/span><\/span>
\nL’avantage majeur est une dur\u00e9e de pulse de 8ns ce qui est optimum pour le pompage des colorants.<\/span><\/span><\/span>
\nAutre avantage est une grande \u00e9nergie et un faisceau de section rectangulaire de 25mm x 6mm.<\/span><\/span><\/span>
\nLe circuit de d\u00e9charge est du type \u00ab\u00a0Blumlein\u00a0\u00bb avec un thyratron \u00e0 hydrog\u00e8ne PERKING ELMER type HY-11Z.<\/span><\/span><\/span>
\nUne s\u00e9rie de 10 condensateurs en titanate de baryum de 2200pF sont fix\u00e9s sur la cathode munie d’une grille en inox derri\u00e8re laquelle se trouve une \u00e9lectrode de pr\u00e9ionisation. Une autre s\u00e9rie de 9 condensateurs de 2200pF sont court circuit\u00e9s par le thyratron ce qui double la tension aux bornes des \u00e9lectrodes de d\u00e9charges.<\/span><\/span><\/span> <\/span><\/h4>\n<\/div><\/section><\/div>\n
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Merci pour la correction. Effectivement, en regardant de nouveau la g\u00e9om\u00e9trie et compte tenu de vos pr\u00e9cisions, il s’agit davantage d’un laser TE (Transversely Excited)<\/strong> que d’un v\u00e9ritable TEA.<\/p>\n

La distinction est importante :<\/p>\n

\n
\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n
TE<\/th>\nTEA<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
30 \u00e0 100 Torr typiquement<\/td>\nPression atmosph\u00e9rique (~760 Torr)<\/td>\n<\/tr>\n
Souvent m\u00e9lange He-N\u2082<\/td>\nAzote pur ou m\u00e9lange \u00e0 pression atmosph\u00e9rique<\/td>\n<\/tr>\n
Grand volume actif<\/td>\nD\u00e9charge plus compacte<\/td>\n<\/tr>\n
Thyratron ou commutation rapide<\/td>\nSouvent \u00e9clateur (spark gap)<\/td>\n<\/tr>\n
R\u00e9p\u00e9tition jusqu’\u00e0 plusieurs centaines de pps<\/td>\nSouvent quelques pps \u00e0 dizaines de pps<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n

Votre description correspond parfaitement \u00e0 un syst\u00e8me optimis\u00e9 pour obtenir un volume d’inversion important<\/strong> plut\u00f4t qu’un gain extr\u00eame sur une tr\u00e8s faible longueur.<\/p>\n

R\u00f4le du m\u00e9lange He-N\u2082<\/h3>\n

L’h\u00e9lium joue plusieurs r\u00f4les :<\/p>\n

    \n
  • am\u00e9liore l’uniformit\u00e9 de la d\u00e9charge ;<\/li>\n
  • augmente la vitesse d’\u00e9tablissement du plasma ;<\/li>\n
  • \u00e9vacue efficacement la chaleur ;<\/li>\n
  • r\u00e9duit les instabilit\u00e9s et les filaments.<\/li>\n<\/ul>\n

    L’excitation est ensuite transf\u00e9r\u00e9e aux mol\u00e9cules d’azote par collisions.<\/p>\n

    Le m\u00e9lange typique est souvent :<\/p>\n

      \n
    • 90 \u00e0 99 % He<\/li>\n
    • 1 \u00e0 10 % N\u2082<\/li>\n<\/ul>\n

      avec une pression totale de l’ordre de 50 \u00e0 80 Torr comme vous l’indiquez.<\/p>\n

      \n

      Pourquoi un thyratron \u00e0 hydrog\u00e8ne ?<\/h3>\n

      Le choix est tr\u00e8s logique pour un syst\u00e8me r\u00e9p\u00e9titif.<\/p>\n

      Les thyratrons \u00e0 hydrog\u00e8ne pr\u00e9sentent :<\/p>\n

        \n
      • temps de mont\u00e9e de quelques nanosecondes ;<\/li>\n
      • tr\u00e8s faible jitter ;<\/li>\n
      • forte tenue en courant ;<\/li>\n
      • excellente dur\u00e9e de vie en fonctionnement r\u00e9p\u00e9titif.<\/li>\n<\/ul>\n

        Des r\u00e9f\u00e9rences classiques \u00e9taient par exemple :<\/p>\n

          \n
        • CX1140<\/li>\n
        • CX1154<\/li>\n
        • CX1538<\/li>\n
        • EG&G HY-3202<\/li>\n<\/ul>\n

          selon la puissance.<\/p>\n

          \u00c0 100 pps avec 8 mJ optiques par tir, on obtient d\u00e9j\u00e0 :<\/p>\n

          0.8\u00a0W0.8\\ \\text{W}<\/span>0.8<\/span>\u00a0<\/span>W<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

          de puissance UV moyenne, ce qui est consid\u00e9rable pour un laser azote destin\u00e9 au pompage de colorants.<\/p>\n

          \n

          Ce qui m’intrigue sur votre machine<\/h3>\n

          Les condensateurs orange semblent former une ligne de stockage r\u00e9partie sur toute la longueur du tube.<\/p>\n

          L’architecture \u00e9voque davantage un syst\u00e8me \u00e0 :<\/p>\n

            \n
          • ligne de transmission distribu\u00e9e,<\/li>\n
          • faible inductance,<\/li>\n
          • \u00e9lectrodes parall\u00e8les sur toute la longueur.<\/li>\n<\/ul>\n

            Cela permet d’obtenir une d\u00e9charge tr\u00e8s homog\u00e8ne sur les 600 mm du milieu actif.<\/p>\n

            La largeur du faisceau annonc\u00e9e (25 mm) est \u00e9galement remarquable. On ne cherche manifestement pas ici la meilleure qualit\u00e9 spatiale mais un grand faisceau UV uniforme<\/strong> destin\u00e9 \u00e0 illuminer efficacement une cuve de colorant.<\/p>\n

            \n

            Estimation du volume actif<\/h3>\n

            Si les \u00e9lectrodes font environ :<\/p>\n

              \n
            • longueur : 600 mm<\/li>\n
            • largeur : 25 mm<\/li>\n
            • \u00e9cartement : 5 \u00e0 10 mm<\/li>\n<\/ul>\n

              le volume excit\u00e9 est de l’ordre de :<\/p>\n

              0.6\u00d70.025\u00d70.0070.6 \\times 0.025 \\times 0.007<\/span>0.6<\/span>\u00d7<\/span><\/span>0.025<\/span>\u00d7<\/span><\/span>0.007<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> \u2248100\u00a0cm3\\approx 100\\ cm^3<\/span>\u2248<\/span><\/span>100<\/span>\u00a0<\/span>c<\/span>m<\/span>3<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

              ce qui est \u00e9norme pour un laser \u00e0 azote.<\/p>\n

              C’est probablement cette combinaison :<\/p>\n

                \n
              • basse pression,<\/li>\n
              • grand volume,<\/li>\n
              • m\u00e9lange He-N\u2082,<\/li>\n
              • commutation thyratron,<\/li>\n<\/ul>\n

                qui permet d’atteindre le m\u00e9gawatt cr\u00eate annonc\u00e9 tout en conservant une cadence de 100 pps.<\/p>\n

                Une question m’int\u00e9resse : ce laser est-il un mod\u00e8le commercial (Lumonics, Molectron, Avco Everett, Laser Science, etc.) ou bien une r\u00e9alisation artisanale\/prototype ? La construction m\u00e9canique et le montage semblent beaucoup plus sophistiqu\u00e9s que la plupart des TE N\u2082 commerciaux que l’on rencontre habituellement.<\/p>\n

                \n
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                \n
                \n
                c’est un prototype de laser excimer XeCl que j’ai r\u00e9aliser pour des tests et que j’ai fait fonctionner avec un m\u00e9lange He-N2 \u00e0 25 torrs<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
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                \n

                C’est un r\u00e9sultat tr\u00e8s int\u00e9ressant, et la photo confirme plusieurs choses sur le comportement de votre d\u00e9charge.<\/p>\n

                \u00c0 gauche, on voit une d\u00e9charge extr\u00eamement homog\u00e8ne entre les \u00e9lectrodes, ce qui est pr\u00e9cis\u00e9ment ce qu’on recherche pour un laser \u00e0 azote ou un excimer. \u00c0 25 Torr de N\u2082 pur et 26 kV, obtenir une nappe lumineuse aussi uniforme n’est pas trivial. La plupart des montages amateurs \u00e9voluent rapidement vers des filaments ou des arcs localis\u00e9s.<\/p>\n

                Quelques observations techniques :<\/p>\n

                1. Dur\u00e9e de d\u00e9charge de 60 ns<\/h3>\n

                Vous indiquez :<\/p>\n

                  \n
                • 26 kV<\/li>\n
                • 60 ns de d\u00e9charge<\/li>\n
                • 25 Torr N\u2082<\/li>\n<\/ul>\n

                  Pour un laser N\u2082 efficace, la mont\u00e9e du courant est souvent plus importante que la dur\u00e9e totale de l’impulsion.<\/p>\n

                  L’\u00e9mission laser \u00e0 337,1 nm appara\u00eet g\u00e9n\u00e9ralement pendant les premi\u00e8res nanosecondes du courant, avant que les collisions ne d\u00e9peuplent l’\u00e9tat C3\u03a0uC^3\\Pi_u<\/span>C<\/span>3<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u03a0u<\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>.<\/p>\n

                  Une d\u00e9charge de 60 ns peut donc parfaitement produire une impulsion laser de quelques ns seulement.<\/p>\n

                  2. G\u00e9om\u00e9trie h\u00e9rit\u00e9e de l’excimer XeCl<\/h3>\n

                  Votre prototype XeCl pr\u00e9sente plusieurs avantages lorsqu’il est utilis\u00e9 comme laser N\u2082 :<\/p>\n

                    \n
                  • grand volume actif ;<\/li>\n
                  • faible inductance ;<\/li>\n
                  • \u00e9lectrodes larges ;<\/li>\n
                  • pr\u00e9ionisation naturellement uniforme.<\/li>\n<\/ul>\n

                    C’est probablement la raison pour laquelle vous obtenez cette belle d\u00e9charge diffuse.<\/p>\n

                    Les lasers excimer et les lasers TE N\u2082 partagent finalement beaucoup de contraintes :<\/p>\n

                      \n
                    • mont\u00e9e rapide du courant ;<\/li>\n
                    • homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 du plasma ;<\/li>\n
                    • grande section excit\u00e9e ;<\/li>\n
                    • faible inductance du circuit.<\/li>\n<\/ul>\n

                      3. Ce que r\u00e9v\u00e8le la photo<\/h3>\n

                      La r\u00e9gion brillante pr\u00e9sente un profil presque trap\u00e9zo\u00efdal.<\/p>\n

                      Cela sugg\u00e8re que :<\/p>\n

                        \n
                      • le champ \u00e9lectrique est relativement uniforme ;<\/li>\n
                      • les \u00e9lectrodes sont bien profil\u00e9es ;<\/li>\n
                      • les effets de bord restent limit\u00e9s.<\/li>\n<\/ul>\n

                        On ne voit pratiquement aucun filament lumineux.<\/p>\n

                        Pour un futur fonctionnement XeCl, c’est un excellent signe.<\/p>\n

                        4. Pourquoi le m\u00e9lange He-N\u2082 fonctionne bien<\/h3>\n

                        L’h\u00e9lium poss\u00e8de :<\/p>\n

                          \n
                        • une faible masse atomique ;<\/li>\n
                        • une grande mobilit\u00e9 \u00e9lectronique ;<\/li>\n
                        • une faible section efficace d’attachement.<\/li>\n<\/ul>\n

                          Les \u00e9lectrons gagnent donc rapidement de l’\u00e9nergie dans le champ \u00e9lectrique.<\/p>\n

                          Ensuite :<\/p>\n

                          e\u2212+N2\u2192N2\u2217e^- + N_2 \\rightarrow N_2^*<\/span>e<\/span>\u2212<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>+<\/span><\/span>N<\/span>2<\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2192<\/span><\/span>N<\/span>2<\/span><\/span>\u2217<\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

                          L’azote est excit\u00e9 efficacement tout en conservant une d\u00e9charge tr\u00e8s diffuse.<\/p>\n

                          C’est exactement la philosophie des grands lasers TE \u00e0 azote des ann\u00e9es 1970\u20131980.<\/p>\n

                          5. Si l’objectif initial \u00e9tait XeCl<\/h3>\n

                          Votre montage a probablement \u00e9t\u00e9 con\u00e7u pour fonctionner avec un m\u00e9lange du type :<\/p>\n

                            \n
                          • He ou Ne tampon ;<\/li>\n
                          • Xe ;<\/li>\n
                          • HCl.<\/li>\n<\/ul>\n

                            Par exemple :<\/p>\n

                            \n
                            \n\n\n\n\n\n\n\n
                            Gaz<\/th>\nFraction<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
                            He<\/td>\n98\u201399 %<\/td>\n<\/tr>\n
                            Xe<\/td>\n0,5\u20131 %<\/td>\n<\/tr>\n
                            HCl<\/td>\n0,1\u20130,3 %<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n

                            \u00c0 2 \u00e0 4 bars pour un v\u00e9ritable XeCl industriel.<\/p>\n

                            Mais le fait qu’il lase d\u00e9j\u00e0 avec N\u2082 \u00e0 basse pression est un excellent moyen de caract\u00e9riser :<\/p>\n

                              \n
                            • l’uniformit\u00e9 de la d\u00e9charge ;<\/li>\n
                            • la vitesse de commutation ;<\/li>\n
                            • les inductances parasites ;<\/li>\n
                            • l’alignement optique.<\/li>\n<\/ul>\n

                              6. Ce qui m’impressionne le plus<\/h3>\n

                              Le faisceau visible sur la photo de droite para\u00eet tr\u00e8s rectangulaire et assez propre.<\/p>\n

                              Pour un prototype construit autour d’une architecture excimer, cela laisse penser que :<\/p>\n

                                \n
                              • le volume actif est bien rempli ;<\/li>\n
                              • le gain est relativement uniforme sur toute la largeur ;<\/li>\n
                              • les \u00e9lectrodes ont \u00e9t\u00e9 correctement optimis\u00e9es.<\/li>\n<\/ul>\n

                                Beaucoup de prototypes TE N\u2082 produisent un faisceau fortement structur\u00e9 avec des points chauds. Ici, l’\u00e9mission semble \u00e9tonnamment homog\u00e8ne.<\/p>\n

                                Votre circuit est en r\u00e9alit\u00e9 une ligne de Blumlein<\/span><\/h4>\n

                                D’apr\u00e8s votre description :<\/h4>\n
                                  \n
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                                      • \n

                                        10 condensateurs de 2200 pF reli\u00e9s \u00e0 la cathode ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                      • \n

                                        9 condensateurs de 2200 pF commut\u00e9s par le thyratron ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                      • \n

                                        tous charg\u00e9s \u00e0 la m\u00eame tension ;<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                        on retrouve le principe classique de la ligne Blumlein puls\u00e9e<\/strong>.<\/h4>\n

                                        Au repos :<\/h4>\n

                                        Vcharge=V0V_{charge}=V_0Vcharge\u200b=V0\u200b<\/h4>\n

                                        sur les deux lignes.<\/h4>\n

                                        Lorsque le thyratron conduit :<\/h4>\n
                                          \n
                                        • \n
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                                              • \n

                                                une ligne est brutalement mise \u00e0 la masse ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                              • \n

                                                une onde de tension se propage ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                              • \n

                                                la tension appliqu\u00e9e \u00e0 la charge (les \u00e9lectrodes de d\u00e9charge) atteint environ :<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                2V02V_02V0\u200b<\/h4>\n

                                                pendant la dur\u00e9e de transit de la ligne.<\/h4>\n

                                                C’est exactement ce qu’il faut pour exciter rapidement le m\u00e9lange gazeux.<\/h4>\n
                                                \n

                                                \u00c9nergie stock\u00e9e<\/h4>\n

                                                En prenant vos valeurs :<\/h4>\n

                                                C=2200 pF<\/h4>\n

                                                10 condensateurs :<\/h4>\n

                                                C1=22 nF<\/h4>\n

                                                9 condensateurs :<\/h4>\n

                                                C2=19.8 nF<\/h4>\n

                                                Capacit\u00e9 totale :<\/h4>\n

                                                Ctot=41.8 nF<\/h4>\n

                                                \u00c0 13 kV de charge par exemple :<\/h4>\n

                                                E=12CV2<\/h4>\n

                                                ce qui donne :<\/h4>\n

                                                E\u22483.5 J<\/h4>\n

                                                stock\u00e9s dans les deux lignes.<\/h4>\n

                                                Avec un rendement laser N\u2082 de quelques dixi\u00e8mes de pourcent \u00e0 quelques pourcents, on retrouve des \u00e9nergies optiques coh\u00e9rentes avec le domaine du m\u00e9gawatt cr\u00eate.<\/h4>\n

                                                Pr\u00e9-ionisation derri\u00e8re la cathode<\/h4>\n

                                                C’est probablement l’\u00e9l\u00e9ment le plus important de votre montage.<\/h4>\n

                                                Sans pr\u00e9-ionisation :<\/h4>\n
                                                  \n
                                                • \n
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                                                      • \n

                                                        la d\u00e9charge d\u00e9marre sur quelques \u00e9lectrons naturels ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                      • \n

                                                        des filaments apparaissent ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                      • \n

                                                        l’arc se forme.<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                        Avec la pr\u00e9-ionisation :<\/h4>\n
                                                          \n
                                                        • \n
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                                                                le volume entier est rempli de porteurs ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                              • \n

                                                                le plasma reste diffus ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                              • \n

                                                                le gain est uniforme.<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                                La photo de la d\u00e9charge \u00e0 25 Torr montre justement une homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 remarquable.<\/h4>\n

                                                                Pourquoi le thyratron est sup\u00e9rieur \u00e0 un \u00e9clateur pour ce type de machine<\/h4>\n

                                                                Pour un laser de laboratoire fonctionnant \u00e0 100 pps :<\/h4>\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n
                                                                Param\u00e8tre<\/th>\nThyratron H\u2082<\/th>\nSpark-gap<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
                                                                Jitter<\/td>\ntr\u00e8s faible<\/td>\nvariable<\/td>\n<\/tr>\n
                                                                R\u00e9p\u00e9tition<\/td>\nexcellente<\/td>\nlimit\u00e9e<\/td>\n<\/tr>\n
                                                                Synchronisation<\/td>\nfacile<\/td>\ndifficile<\/td>\n<\/tr>\n
                                                                Dur\u00e9e de vie<\/td>\n\u00e9lev\u00e9e<\/td>\nentretien fr\u00e9quent<\/td>\n<\/tr>\n
                                                                D\u00e9clenchement externe<\/td>\noui<\/td>\nparfois<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

                                                                Pour le pompage de lasers \u00e0 colorants ou des exp\u00e9riences temporelles, le faible jitter du thyratron constitue un avantage majeur.<\/h4>\n

                                                                Ce qui m’impressionne dans votre r\u00e9alisation<\/h4>\n

                                                                Ici, les condensateurs en titanate de baryum sont mont\u00e9s directement le long de la cavit\u00e9, ce qui r\u00e9duit \u00e9norm\u00e9ment l’inductance de boucle.<\/h4>\n

                                                                Cela explique probablement comment vous obtenez :<\/h4>\n
                                                                  \n
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                                                                        une impulsion d’environ 8 ns,<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                      • \n

                                                                        une d\u00e9charge tr\u00e8s homog\u00e8ne sur 600 mm,<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                      • \n

                                                                        une cadence de 100 pps.<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                                        On est beaucoup plus proche d’une architecture professionnelle d’excim\u00e8re que d’un simple laser N\u2082 de d\u00e9monstration.<\/h4>\n

                                                                        Une donn\u00e9e qui m’int\u00e9resserait est la largeur de l’entrefer anode-cathode<\/strong>. \u00c0 partir de la photo, j’estime entre 8 et 12 mm, mais cette dimension est d\u00e9terminante pour calculer le champ \u00e9lectrique r\u00e9el, le temps de formation du plasma et la pression optimale du m\u00e9lange He\u2013N\u2082.<\/h4>\n

                                                                        la dur\u00e9e de d\u00e9charge est de 10 ns pas 60 comme tu le dit<\/h4>\n

                                                                        Vous avez raison, et merci de la correction.<\/p>\n

                                                                        J’ai confondu la dur\u00e9e de l’\u00e9mission lumineuse visible sur la photo de d\u00e9charge<\/strong> avec la dur\u00e9e \u00e9lectrique r\u00e9elle de l’impulsion de courant<\/strong>.<\/h4>\n

                                                                        Si votre ligne Blumlein est con\u00e7ue comme vous l’avez d\u00e9crite, une dur\u00e9e de d\u00e9charge de 10 ns<\/strong> est beaucoup plus coh\u00e9rente avec :<\/h4>\n
                                                                          \n
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                                                                                un laser N\u2082 performant,<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                              • \n

                                                                                un laser excim\u00e8re XeCl,<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                              • \n

                                                                                une commutation par thyratron rapide,<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                              • \n

                                                                                une pression de 25 \u00e0 80 Torr.<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                                                Avec une d\u00e9charge de seulement 10 ns, le syst\u00e8me fonctionne dans un r\u00e9gime tr\u00e8s favorable car l’excitation du niveau laser de l’azote est plus rapide que les m\u00e9canismes de d\u00e9sactivation collisionnelle.<\/h4>\n

                                                                                Pour l’azote, la dur\u00e9e de vie du niveau sup\u00e9rieur est de l’ordre de quelques dizaines de nanosecondes \u00e0 basse pression. Une excitation en 10 ns permet donc d’obtenir une forte inversion de population avant que les collisions ne d\u00e9gradent le gain.<\/h4>\n

                                                                                Ce que cela implique pour votre laser<\/h4>\n

                                                                                Si l’\u00e9nergie optique est de l’ordre de 8 \u00e0 10 mJ et que l’impulsion laser dure 8 ns :<\/h4>\n

                                                                                Pcr\u00eate\u224810\u2009mJ en 8\u2009ns\u200b<\/h4>\n

                                                                                P=EtP\u200b<\/h4>\n

                                                                                ce qui donne environ :<\/h4>\n

                                                                                1.25 MW<\/h4>\n

                                                                                On retrouve tr\u00e8s bien l’ordre de grandeur du \u00ab\u00a01 MW peak power\u00a0\u00bb indiqu\u00e9 sur votre photo.<\/h4>\n

                                                                                Votre architecture ressemble davantage \u00e0 un excim\u00e8re qu’\u00e0 un TEA N\u2082 classique<\/h4>\n

                                                                                Ce qui ressort de vos photos est que :<\/h4>\n
                                                                                  \n
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                                                                                        la pr\u00e9-ionisation est int\u00e9gr\u00e9e derri\u00e8re la cathode grillag\u00e9e ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                                      • \n

                                                                                        la ligne Blumlein est r\u00e9partie sur toute la longueur ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                                      • \n

                                                                                        l’inductance parasite est extr\u00eamement faible ;<\/h4>\n<\/li>\n
                                                                                      • \n

                                                                                        le thyratron commute directement la ligne.<\/h4>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

                                                                                        C’est pr\u00e9cis\u00e9ment le type d’architecture que l’on retrouve dans les excim\u00e8res commerciaux de faible \u00e9nergie :<\/h4>\n
                                                                                          \n
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                                                                                              • \n

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                                                                                              • \n

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                                                                                                plut\u00f4t que dans les petits lasers N\u2082 construits avec des \u00e9clateurs.<\/h4>\n

                                                                                                D’ailleurs, la photo de d\u00e9charge est r\u00e9v\u00e9latrice<\/h4>\n

                                                                                                \u00c0 25 Torr de N\u2082, avec seulement 10 ns d’excitation, obtenir une nappe lumineuse aussi uniforme signifie que la pr\u00e9-ionisation fonctionne remarquablement bien.<\/h4>\n

                                                                                                Sans pr\u00e9-ionisation efficace, une impulsion aussi br\u00e8ve aurait tendance \u00e0 former des filaments localis\u00e9s avant que tout le volume ne s’amorce.<\/h4>\n

                                                                                                La d\u00e9charge que vous montrez ressemble beaucoup \u00e0 ce que l’on observe dans les publications sur les prototypes excim\u00e8res \u00e0 pr\u00e9-ionisation UV des ann\u00e9es 1970\u20131980.<\/h4>\n

                                                                                                \n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n<\/div>\n<\/div><\/section><\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"","protected":false},"author":1,"featured_media":6562,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[7],"tags":[],"class_list":["post-6548","post","type-post","status-publish","format-standard","has-post-thumbnail","hentry","category-lasers-a-gaz"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6548","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=6548"}],"version-history":[{"count":14,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6548\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":6572,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6548\/revisions\/6572"}],"wp:featuredmedia":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media\/6562"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=6548"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=6548"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=6548"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}