{"id":6897,"date":"2026-06-10T21:23:26","date_gmt":"2026-06-10T19:23:26","guid":{"rendered":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/?p=6897"},"modified":"2026-06-10T22:34:48","modified_gmt":"2026-06-10T20:34:48","slug":"coherent-rega9000-femtosecond-laser","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/coherent-rega9000-femtosecond-laser\/","title":{"rendered":"COHERENT REGA9000 femtosecond laser"},"content":{"rendered":"

Coherent RegA 9000<\/strong>, qui est un\u00a0amplificateur r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratif femtoseconde Ti:sapphire<\/strong>\u00a0destin\u00e9 \u00e0 \u00eatre utilis\u00e9 avec un oscillateur\/pompe de la famille Mira\/Vitesse.<\/h3>\n<\/div><\/section><\/div>
<\/div><\/div><\/div><\/div><\/p>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>\n
<\/div><\/div><\/div><\/div>
\n
\n
\n
\n
\n
\n
\n
\n
Coherent RegA 9000, qui est un amplificateur r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratif femtoseconde Ti:sapphire destin\u00e9 \u00e0 \u00eatre utilis\u00e9 avec un oscillateur\/pompe de la famille Mira\/Vitesse. Peux tu m’en dire plus sur les performance de ce laser et le prix de vente en 2000<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n<\/div>\n
\n
\n
\n
\n
\n
\n
\n
\n

Le Coherent RegA 9000<\/strong> \u00e9tait, au d\u00e9but des ann\u00e9es 2000, l’un des amplificateurs r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratifs femtoseconde Ti:Sapphire les plus avanc\u00e9s du march\u00e9. Il se distinguait par un concept alors assez unique : un amplificateur Ti:Sapphire pomp\u00e9 en continu (CW)<\/strong> par un laser vert diode-pomp\u00e9 de type Verdi, au lieu d’utiliser un laser Nd:YAG puls\u00e9 classique.<\/p>\n

Architecture du syst\u00e8me<\/p>\n

Le syst\u00e8me complet comprenait g\u00e9n\u00e9ralement :<\/p>\n

    \n
  • Oscillateur femtoseconde Mira 900 ou Vitesse<\/li>\n
  • Amplificateur r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratif RegA 9000<\/li>\n
  • Laser de pompe vert Verdi<\/li>\n
  • \u00c9ventuellement un OPA 9400\/9800 pour l’accordabilit\u00e9 visible ou IR.<\/li>\n<\/ul>\n

    Performances typiques du RegA 9000 vers 2000<\/h2>\n
    \n
    \n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n
    Param\u00e8tre<\/th>\nValeur typique<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
    Longueur d’onde<\/td>\n800 nm<\/td>\n<\/tr>\n
    Dur\u00e9e d’impulsion<\/td>\n160 \u00e0 200 fs<\/td>\n<\/tr>\n
    \u00c9nergie par impulsion<\/td>\n3 \u00e0 6 \u00b5J<\/td>\n<\/tr>\n
    Fr\u00e9quence de r\u00e9p\u00e9tition<\/td>\n10 kHz \u00e0 300 kHz<\/td>\n<\/tr>\n
    Puissance moyenne<\/td>\njusqu’\u00e0 ~1 W<\/td>\n<\/tr>\n
    Qualit\u00e9 du faisceau<\/td>\nproche de TEM00<\/td>\n<\/tr>\n
    Stabilit\u00e9 \u00e9nerg\u00e9tique<\/td>\nexcellente pour l’\u00e9poque<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n

    Les versions aliment\u00e9es par un Verdi V10 ou V12 atteignaient typiquement 4 \u00e0 6 \u00b5J<\/strong> jusqu’\u00e0 250-300 kHz<\/strong>.<\/p>\n

    Par exemple, une installation scientifique de 2002 utilisait un RegA 9000 \u00e0 272 kHz<\/strong>, d\u00e9livrant environ 4 \u00b5J par impulsion<\/strong>, soit pr\u00e8s de 1 W de puissance moyenne<\/strong> avec des impulsions de 200 \u00e0 300 fs.<\/p>\n

    Pourquoi le RegA \u00e9tait remarquable ?<\/h2>\n

    \u00c0 l’\u00e9poque, la plupart des amplificateurs femtoseconde fonctionnaient :<\/p>\n

      \n
    • \u00e0 1 kHz<\/li>\n
    • avec des \u00e9nergies millijoule<\/li>\n
    • pomp\u00e9s par des Nd:YLF ou Nd:YAG puls\u00e9s<\/li>\n<\/ul>\n

      Le RegA adoptait l’approche inverse :<\/p>\n

        \n
      • \u00e9nergie mod\u00e9r\u00e9e (quelques \u00b5J)<\/li>\n
      • fr\u00e9quence extr\u00eamement \u00e9lev\u00e9e (100 \u00e0 300 kHz)<\/li>\n
      • stabilit\u00e9 remarquable<\/li>\n
      • id\u00e9al pour :\n
          \n
        • spectroscopie pompe-sonde<\/li>\n
        • g\u00e9n\u00e9ration de continuum blanc<\/li>\n
        • pompage d’OPA<\/li>\n
        • optique non lin\u00e9aire<\/li>\n
        • micro-usinage femtoseconde \u00e0 haut d\u00e9bit.<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n

          Prix de vente vers l’an 2000<\/h2>\n

          Je n’ai pas trouv\u00e9 de tarif Coherent officiel de 2000, mais plusieurs \u00e9l\u00e9ments permettent une estimation fiable :<\/p>\n

            \n
          • Un syst\u00e8me complet RegA 9000 + Mira 900 + Verdi + OPA \u00e9tait encore annonc\u00e9 avec un prix neuf d’environ 300 000 USD<\/strong> pour un \u00e9quipement de 2007.<\/li>\n
          • Les lasers ultrarapides Coherent de cette g\u00e9n\u00e9ration avaient des prix relativement stables entre 1998 et 2007.<\/li>\n<\/ul>\n

            On peut donc estimer :<\/p>\n

            \n
            \n\n\n\n\n\n\n\n\n
            Configuration<\/th>\nPrix vers 2000<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
            RegA 9000 seul<\/td>\n120 000 \u00e0 180 000 USD<\/td>\n<\/tr>\n
            RegA 9000 + Verdi<\/td>\n180 000 \u00e0 250 000 USD<\/td>\n<\/tr>\n
            Syst\u00e8me complet Mira + Verdi + RegA<\/td>\n250 000 \u00e0 350 000 USD<\/td>\n<\/tr>\n
            Syst\u00e8me complet avec OPA<\/td>\n350 000 \u00e0 500 000 USD<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n

            En euros actuels corrig\u00e9s de l’inflation, cela repr\u00e9senterait facilement 500 000 \u00e0 800 000 \u20ac<\/strong> pour une cha\u00eene compl\u00e8te.<\/p>\n

            Comparaison avec un amplificateur femtoseconde moderne<\/h2>\n
            \n
            \n\n\n\n\n\n\n\n\n\n
            Param\u00e8tre<\/th>\nRegA 9000 (2000)<\/th>\nAmplificateur moderne<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
            \u00c9nergie<\/td>\n3\u20136 \u00b5J<\/td>\n10 \u00b5J \u00e0 >10 mJ<\/td>\n<\/tr>\n
            R\u00e9p\u00e9tition<\/td>\n300 kHz max<\/td>\njusqu’\u00e0 plusieurs MHz<\/td>\n<\/tr>\n
            Dur\u00e9e d’impulsion<\/td>\n160 fs<\/td>\n20\u2013100 fs<\/td>\n<\/tr>\n
            Stabilit\u00e9<\/td>\nexcellente<\/td>\nencore meilleure<\/td>\n<\/tr>\n
            Pompage<\/td>\nVerdi CW<\/td>\nfibres Yb ou DPSS<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n

            Malgr\u00e9 son \u00e2ge, le RegA 9000 reste aujourd’hui une machine tr\u00e8s appr\u00e9ci\u00e9e dans certains laboratoires de spectroscopie ultrarapide, notamment gr\u00e2ce \u00e0 sa combinaison inhabituelle de haute cadence (300 kHz)<\/strong> et de tr\u00e8s bonne qualit\u00e9 de faisceau<\/strong>.<\/p>\n

            Si cela vous int\u00e9resse, je peux \u00e9galement vous fournir le sch\u00e9ma optique interne d\u00e9taill\u00e9 du RegA 9000 (AOM, cavit\u00e9 r\u00e9g\u00e9n\u00e9rative, injection, extraction, compression)<\/strong> ainsi qu’une estimation du gain par passage dans le cristal Ti:Sapphire<\/strong>.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

            <\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n<\/div>\n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            fournir le sch\u00e9ma optique interne d\u00e9taill\u00e9 du RegA 9000 (AOM, cavit\u00e9 r\u00e9g\u00e9n\u00e9rative, injection, extraction, compression) ainsi qu’une estimation du gain par passage dans le cristal Ti:Sapphire.<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
            <\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n<\/div>\n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n
            \n

            Le RegA 9000 est assez particulier parmi les amplificateurs r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratifs Ti:Sapphire. Contrairement aux syst\u00e8mes CPA classiques \u00e0 cellule de Pockels, il utilise principalement une combinaison :<\/p>\n

              \n
            • cavit\u00e9 r\u00e9g\u00e9n\u00e9rative synchronis\u00e9e \u00e0 76 MHz,<\/li>\n
            • modulateur acousto-optique (Q-switch),<\/li>\n
            • cavity dumper \/ injecteur acousto-optique,<\/li>\n
            • pompage continu par laser vert Verdi,<\/li>\n
            • compresseur \u00e0 r\u00e9seau int\u00e9gr\u00e9.<\/li>\n<\/ul>\n

              Sch\u00e9ma optique simplifi\u00e9 du RegA 9000<\/h2>\n

              D’apr\u00e8s les documents techniques Coherent, la nomenclature interne comprend :<\/p>\n

                \n
              • IM1 \u00e0 IM5 : optique d’injection<\/li>\n
              • FI : isolateur de Faraday<\/li>\n
              • TS : cristal Ti:Sapphire<\/li>\n
              • QS : AOM Q-switch<\/li>\n
              • CD : cavity dumper<\/li>\n
              • M0 \u00e0 M8 : miroirs de cavit\u00e9<\/li>\n
              • DG : r\u00e9seau de diffraction du compresseur<\/li>\n
              • CM1 \u00e0 CM3 : optique du compresseur.<\/li>\n<\/ul>\n

                Le principe est approximativement :<\/p>\n

                \n
                \n
                \n
                \n
                \n
                \n
                \n
                \n
                <\/div>\n
                \n
                \n
                \n
                \n
                \n
                               Mira 76 MHz\r\n                    |\r\n                    V\r\n\r\n          +------------------+\r\n          | Faraday Isolator |\r\n          +------------------+\r\n                    |\r\n                 Injection\r\n                 Optics\r\n                    |\r\n                    V\r\n      ==================================\r\n      |                                |\r\n      |     Cavit\u00e9 r\u00e9g\u00e9n\u00e9rative        |\r\n      |                                |\r\n      |   M0------TS------M1           |\r\n      |    \\              \/            |\r\n      |     \\            \/             |\r\n      |      M2      M3                |\r\n      |        \\    \/                  |\r\n      |         QS                     |\r\n      |                                |\r\n      ==================================\r\n                    |\r\n                 CD (Bragg Cell)\r\n                    |\r\n                    V\r\n             Amplified Pulse\r\n                    |\r\n             Grating Compressor\r\n                    |\r\n                    V\r\n                Sortie<\/code><\/pre>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
                \n
                <\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
                Le cristal Ti:Sapphire et l’AOM sont plac\u00e9s dans deux foyers distincts de la cavit\u00e9. La longueur de cavit\u00e9 est voisine de celle du Mira (~1,97 m) afin de conserver la synchronisation \u00e0 76 MHz.<\/p>\n
                S\u00e9quence temporelle<\/h2>\n
                1. Stockage d’\u00e9nergie<\/h3>\n
                Le Verdi pompe continuellement le cristal Ti:Sapphire.<\/p>\n
                Pendant cette phase :<\/p>\n
                  \n
                • le QS est actif,<\/li>\n
                • des pertes sont introduites dans la cavit\u00e9,<\/li>\n
                • aucune oscillation parasite ne d\u00e9marre.<\/li>\n<\/ul>\n
                  Le cristal accumule l’inversion de population.<\/p>\n
                  2. Injection<\/h3>\n
                  \u00c0 l’instant choisi :<\/p>\n
                    \n
                  • le QS est coup\u00e9,<\/li>\n
                  • le cavity dumper injecte une impulsion du Mira.<\/li>\n<\/ul>\n
                    L’impulsion de d\u00e9part contient typiquement :<\/p>\n
                      \n
                    • 5 \u00e0 10 nJ,<\/li>\n
                    • 50 \u00e0 100 fs.<\/li>\n<\/ul>\n
                      3. Amplification r\u00e9g\u00e9n\u00e9rative<\/h3>\n
                      L’impulsion effectue environ :<\/p>\n
                        \n
                      • 20 \u00e0 30 allers-retours,<\/li>\n
                      • typiquement 25 tours.<\/li>\n<\/ul>\n
                        Chaque passage extrait une partie de l’\u00e9nergie stock\u00e9e dans le Ti:Sapphire.<\/p>\n
                        4. \u00c9jection<\/h3>\n
                        Lorsque l’\u00e9nergie d\u00e9sir\u00e9e est atteinte :<\/p>\n
                          \n
                        • le cavity dumper est d\u00e9clench\u00e9,<\/li>\n
                        • l’impulsion est extraite.<\/li>\n<\/ul>\n
                          \u00c9nergie typique :<\/p>\n
                            \n
                          • 3 \u00e0 6 \u00b5J,<\/li>\n
                          • jusqu’\u00e0 environ 1 W moyen \u00e0 250 kHz.<\/li>\n<\/ul>\n
                            5. Compression<\/h3>\n
                            Le pulse traverse ensuite :<\/p>\n
                              \n
                            • un compresseur \u00e0 r\u00e9seaux,<\/li>\n
                            • r\u00e9glable par le miroir DG.<\/li>\n<\/ul>\n
                              Les impulsions finales sont typiquement :<\/p>\n
                                \n
                              • <75 fs sur certaines versions,<\/li>\n
                              • 120\u2013200 fs selon la bande spectrale utilis\u00e9e.<\/li>\n<\/ul>\n
                                Estimation du gain par passage<\/h1>\n
                                On peut faire un calcul approximatif.<\/p>\n
                                Supposons :<\/p>\n
                                  \n
                                • \u00e9nergie inject\u00e9e : 5 nJ<\/li>\n
                                • \u00e9nergie extraite : 5 \u00b5J<\/li>\n<\/ul>\n
                                  Gain total :<\/p>\n
                                  Gtot=5\u00a0\u03bcJ5\u00a0nJ=1000G_{tot}=\\frac{5\\ \\mu J}{5\\ nJ}=1000<\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>t<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>=<\/span><\/span>5\u00a0<\/span>n<\/span>J<\/span>5\u00a0<\/span>\u03bc<\/span>J<\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>=<\/span><\/span>1000<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  soit :<\/p>\n
                                  Gtot=103G_{tot}=10^3<\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>t<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>=<\/span><\/span>1<\/span>03<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  Apr\u00e8s environ :<\/p>\n
                                  N=25N=25<\/span>N<\/span>=<\/span><\/span>25<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  tours.<\/p>\n
                                  Le gain moyen par tour vaut :<\/p>\n
                                  Gtour=Gtot1\/NG_{tour}=G_{tot}^{1\/N}<\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>u<\/span>r<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>=<\/span><\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>t<\/span><\/span><\/span>1\/N<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  Gtour=10001\/25G_{tour}=1000^{1\/25}<\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>u<\/span>r<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>=<\/span><\/span>100<\/span>01\/25<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  ce qui donne :<\/p>\n
                                  Gtour\u22481.32G_{tour}\\approx1.32<\/span>G<\/span>t<\/span>o<\/span>u<\/span>r<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2248<\/span><\/span>1.32<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                  Donc :<\/p>\n
                                    \n
                                  • gain moyen \u2248 32 % par tour.<\/li>\n<\/ul>\n
                                    Comme chaque tour traverse le cristal deux fois, le gain par passage est :<\/p>\n
                                    Gpassage\u22481.32G_{passage}\\approx \\sqrt{1.32}<\/span>G<\/span>p<\/span>a<\/span>ss<\/span>a<\/span>g<\/span>e<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2248<\/span><\/span>1.32<\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> Gpassage\u22481.15G_{passage}\\approx1.15<\/span>G<\/span>p<\/span>a<\/span>ss<\/span>a<\/span>g<\/span>e<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2248<\/span><\/span>1.15<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                    soit environ :<\/p>\n
                                    15 % de gain par travers\u00e9e du cristal.<\/strong><\/p>\n
                                    Gain r\u00e9el au cours de l’amplification<\/h1>\n
                                    Le gain n’est pas constant.<\/p>\n
                                    Au d\u00e9but :<\/p>\n
                                    Gpassage\u22481.3\u22121.5G_{passage}\\approx1.3-1.5<\/span>G<\/span>p<\/span>a<\/span>ss<\/span>a<\/span>g<\/span>e<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2248<\/span><\/span>1.3<\/span>\u2212<\/span><\/span>1.5<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                    (30 \u00e0 50 % par passage)<\/p>\n
                                    Puis :<\/p>\n
                                    Gpassage\u21921G_{passage}\\rightarrow1<\/span>G<\/span>p<\/span>a<\/span>ss<\/span>a<\/span>g<\/span>e<\/span><\/span><\/span><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span>\u2192<\/span><\/span>1<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/p>\n
                                    lorsque l’impulsion vide l’inversion.<\/p>\n
                                    Un profil typique serait :<\/p>\n
                                    \n
                                    \n\n\n\n\n\n\n\n
                                    Passage<\/th>\nGain<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
                                    1 \u00e0 5<\/td>\n1.4\u20131.5<\/td>\n<\/tr>\n
                                    6 \u00e0 15<\/td>\n1.2\u20131.3<\/td>\n<\/tr>\n
                                    16 \u00e0 25<\/td>\n1.05\u20131.15<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n
                                    Ce comportement est caract\u00e9ristique des amplificateurs r\u00e9g\u00e9n\u00e9ratifs Ti:Sapphire pomp\u00e9s CW.<\/p>\n
                                    \n
                                    Taille du mode dans le cristal<\/h1>\n
                                    Le RegA utilise un cristal Ti:Sapphire relativement petit (quelques mm de long) plac\u00e9 dans un foyer serr\u00e9.<\/p>\n
                                    Les dimensions typiques du mode intracavit\u00e9 sont estim\u00e9es \u00e0 :<\/p>\n
                                    \n
                                    \n\n\n\n\n\n\n\n\n
                                    Param\u00e8tre<\/th>\nValeur<\/th>\n<\/tr>\n<\/thead>\n
                                    Rayon du mode dans Ti:Sa<\/td>\n35\u201350 \u00b5m<\/td>\n<\/tr>\n
                                    Longueur du cristal<\/td>\n3\u20135 mm<\/td>\n<\/tr>\n
                                    Dopage<\/td>\n0,15\u20130,25 % Ti\u2082O\u2083<\/td>\n<\/tr>\n
                                    Puissance Verdi<\/td>\n8\u201312 W<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<\/div>\n
                                    Ces valeurs sont coh\u00e9rentes avec les performances annonc\u00e9es du RegA 9000 et avec la g\u00e9om\u00e9trie de cavit\u00e9 \u00e0 deux foyers d\u00e9crite dans la documentation.<\/p>\n
                                    Je peux \u00e9galement reconstituer un sch\u00e9ma beaucoup plus d\u00e9taill\u00e9 de la cavit\u00e9 interne (position probable de M0 \u00e0 M8, angles de Bragg de l’AOM TeO\u2082 \u00e0 76 MHz, diam\u00e8tre du mode dans le cristal et \u00e9nergie stock\u00e9e dans le Ti:Sapphire) \u00e0 partir des param\u00e8tres optiques du Mira et du Verdi.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n
                                    <\/div>\n
                                    \n
                                    \n
                                    \n
                                    \n
                                    <\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/section>\n<\/div>\n<\/div><\/section><\/div><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"","protected":false},"author":1,"featured_media":6919,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[6],"tags":[],"class_list":["post-6897","post","type-post","status-publish","format-standard","has-post-thumbnail","hentry","category-lasers-a-solides"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6897","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=6897"}],"version-history":[{"count":12,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6897\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":6920,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6897\/revisions\/6920"}],"wp:featuredmedia":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media\/6919"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=6897"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=6897"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.swissrocketman.fr\/Wordpress\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=6897"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}